неодинаковость магнитных свойств тел по различным направлениям. Причина М. а. заключается в анизотропном характере магнитного взаимодействия между атомными носителями магнитного момента в веществах. В изотропных газах, жидкостях, поликристаллических твёрдых телах М. а. в макромасштабе не проявляется. Напротив, в монокристаллах М. а. приводит к большим наблюдаемым эффектам, например к различию величины магнитной восприимчивости парамагнетиков вдоль различных направлений в кристалле. Особенно велика М. а. в монокристаллах ферромагнетиков, где она проявляется в наличии осей лёгкого намагничивания (См. Ось лёгкого намагничивания), вдоль которых направлены векторы самопроизвольной намагниченности J_s ферромагнитных доменов (См. Домены). Мерой М. а. для данного направления в кристалле является работа намагничивания внешнего магнитного поля, необходимая для поворота вектора J_s из положения вдоль оси наиболее лёгкого намагничивания в новое положение - вдоль внешнего поля. Эта работа при постоянной температуре определяет свободную энергию (См. Свободная энергия) М. а. F_aн для данного направления (см. Ферромагнетизм). Зависимость F_aн от ориентации J_s в кристалле определяется из соображений симметрии. Например, для кубических кристаллов:

,

где α₁, α₂, α₃ - направляющие косинусы J_s относительно осей кристалла [100] (рис.), K₁ - первая константа естественной кристаллографической М. а. Величина и знак её определяются атомной структурой вещества, а также зависят от температуры, давления и т.п. Например, в железе при комнатной температуре K₁ Магнитная анизотропия 10⁵ эрг/см³ (10⁴ дж/м³), а в никеле K₁ Магнитная анизотропия -10⁴ эрг/см³ (-10³ дж/м³). С ростом температуры эти величины уменьшаются, стремясь к нулю в Кюри точке (См. Кюри точка). У антиферромагнетиков, ввиду наличия у них не менее двух магнитных подрешёток (J₁ и J₂), имеется, по крайней мере, две константы М. а. Для одноосного антиферромагнитного кристалла F_ан записывается в виде

(z - направление оси М. а.). Значения констант а и b того же порядка, что и у ферромагнетиков. У антиферромагнетиков наблюдается большая анизотропия магнитной восприимчивости (См. Магнитная восприимчивость) χ; вдоль оси лёгкого намагничивания χ стремится с понижением температуры к нулю, а в перпендикулярном к оси направлении (ниже Нееля точки (См. Нееля точка)) χ не зависит от температуры.

Экспериментально константы М. а. могут быть определены из сопоставления значений энергии М. а. для различных кристаллографических направлений. Другой метод определения констант М. а. сводится к измерению моментов вращения, действующих на диски из ферромагнитных монокристаллов во внешнем поле (см. Анизометр магнитный), так как эти моменты пропорциональны константам М. а. Наконец, эти константы можно определить графически по площади, ограниченной кривыми намагничивания ферромагнитных кристаллов и осью намагниченности, ибо эта площадь также пропорциональна константам М. а. Значения констант М. а. могут быть определены также из данных по электронному парамагнитному резонансу (См. Электронный парамагнитный резонанс) (для парамагнетиков), по ферромагнитному резонансу (См. Ферромагнитный резонанс) (для ферромагнетиков) и по антиферромагнитному резонансу (См. Антиферромагнитный резонанс) (для антиферромагнетиков). Вследствие магнитострикции (См. Магнитострикция) в магнетиках наряду с естественной кристаллографической М. а. наблюдается также магнитоупругая анизотропия, которая возникает при наложении на образец внешних односторонних напряжений. В поликристаллах, при наличии в них текстуры магнитной (См. Текстура магнитная) или текстуры (См. Текстура) кристаллографической, также проявляется М. а.

Лит.: Акулов Н. С., Ферромагнетизм, М. - Л., 1939; Бозорт Р, Ферромагнетизм, перевод с английского, М., 1956; Вонсовский С. В. и Шур Я. С., Ферромагнетизм, М. - Л., 1948; Вонсовский С. В., Магнетизм, М, 1971.

С. В. Вонсовский.

Магнитная анизотропия кубических монокристаллов железа. Приведены кривые намагничивания для трёх главных кристаллографических осей [100], [110] и [111] ячейки кристалла железа; J - намагниченность, Н - напряжённость намагничивающего поля.

носитель магнитной записи (См. Магнитная запись), представляющий собой тонкую гибкую ленту, состоящую из основы и магнитного рабочего слоя. Рабочие свойства М. л. характеризуются её чувствительностью при записи и искажениями сигнала в процессе записи и воспроизведения. Наиболее широко применяется многослойная М. л. с рабочим слоем из игольчатых частиц магнитно-твёрдых порошков гамма-окиси железа (γ-Fe₂O₃), двуокиси хрома (CrO₂) и гамма-окиси железа, модифицированной кобальтом, ориентированных обычно в направлении намагничивания при записи. В 1973 фирмой "Филипс" (Нидерланды) разработан высококачественный порошок с очень мелкими игольчатыми частицами железа. В качестве основы М. л. используются полиэтилентелефталатная (лучшая), поливинилхлоридная, ди- и триацетатная плёнки. Рабочий слой наносится на основу в виде магнитного лака, состоящего из магнитного порошка, связующего вещества, растворителя, пластификатора и различных добавок, улучшающих качество М. л. После нанесения магнитного лака и его затвердевания М. л. сматывается в рулоны, а затем разрезается на полосы нужной ширины. Для улучшения качества поверхности рабочего слоя М. л. каландрируют или полируют. М. л. желательно хранить в помещении с кондиционированным и обеспыленным воздухом при температуре 20 ± 5 °С и относительной влажности 60 ± 5\%. Для работы в особо тяжёлых климатических условиях применяют металлические или биметаллические М. л.

Ширина и толщина М. л. зависят от её назначения. В звукозаписи (См. Звукозапись) используют М. л. шириной 3,81 и 6,25 мм и толщиной 9, 12, 18, 27,37 и 55 мкм (кассетные и катушечные бытовые Магнитофоны, студийные магнитофоны). Видеозапись осуществляется на М. л. шириной 50,8 и 25,4 мм и толщиной 37 мкм (студийные Видеомагнитофоны), 6,25 и 12,7 мм при толщине 37 мкм (бытовые видеомагнитофоны). В запоминающих устройствах применяют М. л. шириной 12,7 мм и толщиной 37 мкм (в ЭВМ первого "поколения" использовались также М. л. шириной 19,05 и 35 мм при толщине свыше 50 мкм). В измерительной аппаратуре применяются М. л. шириной 6,25 мм и толщиной 18 мкм, а также 12,7 и 25,4 мм и толщиной 37 мкм. В кино используют перфорированные М. л. шириной 35 мм и толщиной 150 мкм. В СССР тип М. л. обозначается комбинацией из пяти элементов: первый элемент - буква, обозначает назначение (например, А - звукозапись; Т - видеозапись и так далее); второй элемент - цифра (от 0 до 9), указывает на материал основы; третий элемент - цифра (от 0 до 9), обозначает толщину М. л. (например, 2 - 18 мкм; 3 - 27 мкм и т.д.); четвёртый элемент - цифра (от 01 до 99), обозначает технологическую разработку; пятый элемент - ширина М. л. в мм. Иногда ставят шестой дополнительный буквенный индекс: П - для перфорированных М. л.; Р - для М. л. к студийным магнитофонам; Б - для М. л. к бытовым магнитофонам. Например, А-4402-6 обозначает М. л. для звукозаписи на лавсановой основе, толщиной 37 мкм, шириной 6,25 мм (технологическая разработка - 02).

Разрабатываются металлизированные М. л. с тонким рабочим слоем из сплавов Со-Ni, Со-Р, Со-N-Р и Со-W, нанесённым электроосаждением, химическим восстановлением или напылением в вакууме.

Лит.: Мазо Я. А., Магнитная лента, М., 1968; Каган Б. М., Адасько В. И., Пурэ Р. Р., Запоминающие устройства большой емкости, М., 1968.

Я. А. Мазо, Д. П. Брунштейн.

коэффициент пропорциональности μ₀, появляющийся в ряде формул магнетизма при записи их в рационализованной форме (в Международной системе единиц (См. Международная система единиц)). Так, индукция В магнитного поля и его напряжённость Н связаны в вакууме соотношением В = μ₀Н, где μ₀ = 4π․10^-7 гн/м≈1,26․10^-6 гн/м.